G - Physics – 01 – R
Patent
G - Physics
01
R
G01R 33/485 (2006.01) A61B 5/055 (2006.01) G01N 24/08 (2006.01)
Patent
CA 2234600
Chemical shift imaging with spectrum modeling (CSISM) models the general chemical shift spectrum as a system with N distinct peaks with known resonant frequencies and unknown amplitudes. Based on the N peak spectrum model, a set ofnonlinear complex equations is set up that contains N+1 unknowns of two kinds: the magnitudes of the N peaks, and a phasor map caused by main magnetic field inhomogeneity. Using these equations, the timing parameters for shifting the 180° RF refocusing pulses for acquiring spin-echo images are optimally chosen. Corresponding timing parameters for other pulse sequences can also be optimized similarly. Using the chosen timing parameters, a plurality of images are acquired. Next, acquired image data are automatically processed to solve the complex linear equations. First, the phasor map is found by fitting various phasor map values over a small number of pixels, or "seeds", that are picked sparsely in a field of view. Second, from the original "seeds", the region of pixels that are picked to find the best-fit phasor map is grown into the entire field of view, based on a predetermined phase difference between the original seed and a neighboring pixel. The optimal phasor map value is then entered into the complex linear equations to derive the only unknown values at this point -- the peak amplitudes. Optionally, second pass solutions of the peak amplitudes may be obtained using a smoothed phasor map value. When the equations are solved, the spectroscopic images are output.
La visualisation du déplacement chimique avec modélisation du spectre (CSISM) permet de modéliser le spectre général de déplacement chimique sous forme de système à N pics distincts, avec des fréquences de résonnance connues et des amplitudes inconnues. En prenant comme base le modèle de spectre à N pics, on établit un ensemble d'équations complexes non linéaires, renfermant N + 1 inconnues de deux types : les grandeurs des N pics, et une représentation de phase causée par la non-homogénéité du champ magnétique principal. € l'aide de ces équations, on choisit de façon optimale les paramètres de temporisation pour déplacer les impulsions de refocalisation RF (180 degrés) permettant d'obtenir les images spin écho. Les paramètres de temporisation correspondants pour d'autres séquences d'impulsions peuvent être optimisés de façon similaire. Grâce aux paramètres de temporisation choisis, on peut obtenir une pluralité d'images. Les données d'images acquises sont ensuite traitées automatiquement pour résoudre les équations linéaires complexes. En premier lieu, on obtient la représentation de phase par ajustement des diverses valeurs de représentation de phase couvrant un petit nombre de pixels, ou « germes », qui sont pris de façon clairsemée dans un champ de vision. En second lieu, à partir des « germes » initiaux, on étend la région de pixels - qui sont choisis pour obtenir la représentation de phase la mieux ajustée - dans l'ensemble du champ de vision, avec comme base une différence de phase déterminée au préalable entre le germe initial et un pixel voisin. La représentation de phase optimale est ensuite introduite dans les équations linéraires complexes pour obtenir les seules valeurs inconnues à ce stade-ci, soit les amplitudes des pics. On peut obtenir facultativement des solutions par itération pour les amplitudes des pics en utilisant une représentation de phase ajustée. Une fois les équations résolues, on génère les images spectroscopiques.
An Li
Xiang Qing-San
Smart & Biggar
The University Of British Columbia
LandOfFree
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